{"id":117127,"date":"2022-06-01T09:17:58","date_gmt":"2022-06-01T08:17:58","guid":{"rendered":"https:\/\/material-properties.org\/que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion\/"},"modified":"2022-06-01T09:17:58","modified_gmt":"2022-06-01T08:17:58","slug":"que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/material-properties.org\/es\/que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion\/","title":{"rendered":"\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de los rayos X con la materia? Definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"<p><span><div class=\"su-quote su-quote-style-default\"><div class=\"su-quote-inner su-u-clearfix su-u-trim\"> Interacci\u00f3n de los rayos X con la materia.\u00a0Aunque se conoce un gran n\u00famero de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0Propiedades del material <\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\" style=\"margin:15px 0;border-width:2px;border-color:#999999\"><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong><span>Los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como\u00a0<\/span><strong><span>radiaci\u00f3n X<\/span><\/strong><span>\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de altas energ\u00edas.\u00a0Los rayos X son\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>fotones de<\/span><\/a><span>\u00a0alta energ\u00eda\u00a0con longitudes de onda cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia.\u00a0La frecuencia de radiaci\u00f3n es un par\u00e1metro clave de todos los fotones, porque determina la energ\u00eda de un fot\u00f3n.\u00a0Los fotones se clasifican seg\u00fan las energ\u00edas, desde las ondas de radio de baja energ\u00eda y la radiaci\u00f3n infrarroja, pasando por la luz visible, hasta los rayos X de alta energ\u00eda y\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><span>los rayos gamma<\/span><\/a><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>La mayor\u00eda de los rayos X tienen una longitud de onda que var\u00eda de 0,01 a 10 nan\u00f3metros (3 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>16<\/span><\/sup><span>\u00a0Hz a 3 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>19<\/span><\/sup><span>\u00a0Hz), lo que corresponde a energ\u00edas en el rango de 100 eV a 100 keV.\u00a0Las longitudes de onda de los rayos X son m\u00e1s cortas que las de los rayos UV y, por lo general, m\u00e1s largas que las de los rayos gamma.\u00a0La distinci\u00f3n entre rayos X y rayos gamma no es tan simple y ha cambiado en las \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0Seg\u00fan la definici\u00f3n actualmente v\u00e1lida, los\u00a0<\/span><strong><span>rayos X son emitidos por electrones<\/span><\/strong><span>\u00a0fuera del n\u00facleo, mientras que\u00a0<\/span><strong><span>los rayos gamma son emitidos por el n\u00facleo<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>Dado que los rayos X (especialmente los rayos X duros) son en esencia fotones de alta energ\u00eda, son una materia muy penetrante y, por lo tanto, biol\u00f3gicamente peligrosos.\u00a0Los rayos X pueden viajar miles de pies en el aire y pueden atravesar f\u00e1cilmente el cuerpo humano.<\/span><\/p>\n<h2><span>Interacci\u00f3n de los rayos X con la materia<\/span><\/h2>\n<p><span>Aunque se conoce un gran n\u00famero de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0La fuerza de estas interacciones depende de la\u00a0<\/span><strong><span>energ\u00eda de los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0y de la composici\u00f3n elemental del material, pero no mucho de las propiedades qu\u00edmicas, ya que la energ\u00eda de los fotones de rayos X es mucho mayor que las energ\u00edas de uni\u00f3n qu\u00edmica.\u00a0La absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica domina\u00a0<\/span><strong><span>a bajas energ\u00edas de los rayos X,<\/span><\/strong><span>\u00a0mientras que la dispersi\u00f3n de Compton domina a energ\u00edas m\u00e1s altas.<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Dispersi\u00f3n de Compton<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3><span>Absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos X<\/span><\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\" style=\"width: 290px\" class=\"wp-caption alignright\"><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11817 size-medium\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.  Fuente: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\"><span>Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.\u00a0Fuente: laradioactivite.com\/<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>En el efecto fotoel\u00e9ctrico, un fot\u00f3n experimenta una interacci\u00f3n con un electr\u00f3n que est\u00e1 unido a un \u00e1tomo.\u00a0En esta interacci\u00f3n, el fot\u00f3n incidente desaparece por completo y el \u00e1tomo expulsa un fotoelectr\u00f3n energ\u00e9tico de una\u00a0<\/span><strong><span>de sus capas<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica del fotoelectr\u00f3n expulsado (E\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0) es igual a la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente (h\u03bd) menos la\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\"><span>energ\u00eda<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">enlace<\/a>\u00a0del fotoelectr\u00f3n en su capa original (E\u00a0<\/span><sub><span>b<\/span><\/sub><span>\u00a0).<\/span><\/p>\n<p><strong><span>E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>b<\/span><\/sub><\/strong><\/p>\n<p><span>Por lo tanto, los fotoelectrones solo son emitidos por el efecto fotoel\u00e9ctrico si el fot\u00f3n alcanza o supera\u00a0<\/span><strong><span>un umbral de energ\u00eda<\/span><\/strong><span>\u00a0, la energ\u00eda de enlace del electr\u00f3n,\u00a0<\/span><strong><span>la funci\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0de\u00a0<strong>trabajo<\/strong>\u00a0del material.\u00a0Para rayos X muy altos con energ\u00edas de m\u00e1s de cientos keV, el fotoelectr\u00f3n se lleva la mayor parte de la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente &#8211; h\u03bd.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>A valores peque\u00f1os de energ\u00eda de rayos gamma, domina el efecto fotoel\u00e9ctrico<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0El mecanismo tambi\u00e9n se mejora para materiales de alto n\u00famero at\u00f3mico Z. No es sencillo derivar la expresi\u00f3n anal\u00edtica de la probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos gamma por \u00e1tomo en todos los rangos de energ\u00edas de rayos gamma.\u00a0La probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica por unidad de masa es aproximadamente proporcional a:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>\u03c4\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>(fotoel\u00e9ctrica)<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>N<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0\/ E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>3.5<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>donde\u00a0<\/span><strong><span>Z<\/span><\/strong><span>\u00a0es el n\u00famero at\u00f3mico, el exponente\u00a0<\/span><strong><span>n<\/span><\/strong><span>\u00a0var\u00eda entre 4 y 5.\u00a0<\/span><strong><span>E<\/span><\/strong><span>\u00a0es la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente.\u00a0La proporcionalidad a potencias m\u00e1s altas del n\u00famero at\u00f3mico Z es la raz\u00f3n principal por la que se utilizan materiales con alto contenido de Z, como el plomo o el uranio empobrecido en los escudos de rayos gamma.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/photoelectric_effect.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Secci\u00f3n transversal del efecto fotoel\u00e9ctrico.\" width=\"300\" height=\"214\" \/><\/a><span>Aunque la probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de fotones disminuye, en general, al aumentar la energ\u00eda de los fotones, existen\u00a0<\/span><strong><span>discontinuidades marcadas<\/span><\/strong><span>\u00a0en la curva de secci\u00f3n transversal.\u00a0Estos se denominan\u00a0<\/span><strong><span>\u00abbordes de absorci\u00f3n\u00bb.<\/span><\/strong><span>y corresponden a las energ\u00edas de enlace de los electrones de las capas ligadas de los \u00e1tomos.\u00a0Para los fotones con la energ\u00eda justo por encima del borde, la energ\u00eda del fot\u00f3n es suficiente para experimentar la interacci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica con el electr\u00f3n de la capa unida, digamos K-capa.\u00a0La probabilidad de tal interacci\u00f3n es mucho mayor justo por encima de este borde que la de los fotones de energ\u00eda ligeramente por debajo de este borde.\u00a0Para los fotones por debajo de este borde, la interacci\u00f3n con el electr\u00f3n de la capa K es energ\u00e9ticamente imposible y, por lo tanto, la probabilidad cae abruptamente.\u00a0Estos bordes se producen tambi\u00e9n en las energ\u00edas de enlace de los electrones de otras capas (L, M, N\u2026 ..).<\/span><\/p>\n<h3><span>Dispersi\u00f3n Compton de rayos X<\/span><\/h3>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-scattering.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"dispersi\u00f3n de compton\" width=\"300\" height=\"213\" \/><\/a><span>La\u00a0<\/span><a title=\"F\u00f3rmula Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\"><span>f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/a><span>\u00a0se public\u00f3 en 1923 en Physical Review.\u00a0Compton explic\u00f3 que el\u00a0<\/span><strong><span>desplazamiento de los<\/span><\/strong><span>\u00a0rayos X\u00a0es causado por la\u00a0<\/span><strong><span>cantidad de movimiento de los fotones<\/span><\/strong><span>\u00a0similar a una part\u00edcula\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>La f\u00f3rmula de dispersi\u00f3n de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0es la relaci\u00f3n matem\u00e1tica entre el\u00a0<\/span><strong><span>cambio en la longitud de onda<\/span><\/strong><span>\u00a0y el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de los rayos X.\u00a0En el caso de la\u00a0<\/span><a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><span>dispersi\u00f3n<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\">Compton,<\/a>\u00a0el fot\u00f3n de frecuencia\u00a0\u00a0<\/span><em><span>f<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0choca con un electr\u00f3n en reposo.\u00a0Tras la colisi\u00f3n, el fot\u00f3n rebota en el electr\u00f3n, cediendo parte de su energ\u00eda inicial (dada por la f\u00f3rmula de Planck E = hf). Mientras que el electr\u00f3n gana impulso (masa x velocidad), el\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>fot\u00f3n no puede reducir su velocidad.<\/span><\/strong><span>.\u00a0Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su momento dado por:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photon-momentum-formula.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11869\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su momento dado por esta f\u00f3rmula.\" width=\"177\" height=\"59\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\" style=\"width: 334px\" class=\"wp-caption alignright\"><a href=\"https:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/compton-scattering.gif\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\" wp-image-11831\" src=\"https:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/compton-scattering.gif\" alt=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" width=\"344\" height=\"248\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\"><span>En la dispersi\u00f3n de Compton, el fot\u00f3n de rayos gamma incidente se desv\u00eda en un \u00e1ngulo \u0398 con respecto a su direcci\u00f3n original.\u00a0Esta desviaci\u00f3n da como resultado una disminuci\u00f3n de la energ\u00eda (disminuci\u00f3n de la frecuencia del fot\u00f3n) del fot\u00f3n y se denomina efecto Compton.<\/span><br \/><span>Fuente: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Entonces, la disminuci\u00f3n del impulso del fot\u00f3n debe traducirse en una\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>disminuci\u00f3n de la frecuencia<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0(aumento de la longitud de onda \u0394\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb = \u03bb &#8216;- \u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n seg\u00fan\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>la f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><span>&amp; nbsp;<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n seg\u00fan la f\u00f3rmula de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>donde\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la longitud de onda inicial del fot\u00f3n\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb &#8216;<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la longitud de onda despu\u00e9s de la dispersi\u00f3n,\u00a0<\/span><strong><span>h\u00a0<\/span><\/strong><span>\u00a0es la constante de Planck = 6.626 x 10\u00a0<\/span><sup><span>-34<\/span><\/sup><span>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<\/span><strong><span>m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la masa en reposo del electr\u00f3n (0.511 MeV)\u00a0<\/span><strong><span>c<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la velocidad de la luz\u00a0<\/span><strong><span>\u0398<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la dispersi\u00f3n \u00e1ngulo.\u00a0El cambio m\u00ednimo en la longitud de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>\u00a0) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) y es al menos cero.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0En este caso, el fot\u00f3n se transfiere al electr\u00f3n tanto momento como sea posible.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda se puede derivar de la f\u00f3rmula de Compton:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-length.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-length.png\" alt=\"El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda se puede derivar de la f\u00f3rmula de Compton.  Longitud de Compton\" width=\"561\" height=\"78\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>La cantidad h \/ m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0c se conoce como la\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>longitud<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0de\u00a0<strong>onda<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>Compton<\/strong>\u00a0del electr\u00f3n y es igual a\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>2,43 \u00d7\u00a0<\/span><sup><span>10-12<\/span><\/sup><\/strong><span><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3><span>Dispersi\u00f3n de Rayleigh &#8211; Dispersi\u00f3n de Thomson<\/span><\/h3>\n<p><strong><span>La dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/span><\/strong><span>\u00a0, tambi\u00e9n conocida como dispersi\u00f3n de Thomson, es el l\u00edmite de baja energ\u00eda de la dispersi\u00f3n de Compton.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica de las part\u00edculas y la frecuencia de los fotones no cambian como resultado de la dispersi\u00f3n.\u00a0La dispersi\u00f3n de Rayleigh se produce como resultado de una interacci\u00f3n entre un fot\u00f3n entrante y un electr\u00f3n, cuya energ\u00eda de enlace es significativamente mayor que la del fot\u00f3n entrante.\u00a0Se supone que la radiaci\u00f3n incidente pone al electr\u00f3n en una oscilaci\u00f3n resonante forzada de modo que el electr\u00f3n reemite radiaci\u00f3n de la\u00a0<\/span><strong><span>misma frecuencia<\/span><\/strong><span>\u00a0pero en\u00a0<\/span><strong><span>todas las direcciones.<\/span><\/strong><span>.\u00a0En este caso, el campo el\u00e9ctrico de la onda incidente (fot\u00f3n) acelera la part\u00edcula cargada, provocando que, a su vez, emita radiaci\u00f3n a la misma frecuencia que la onda incidente, y as\u00ed la onda se dispersa.\u00a0La dispersi\u00f3n de Rayleigh es significativa hasta \u2248 20keV y, como la dispersi\u00f3n de Thomson, es el\u00e1stica.\u00a0La secci\u00f3n transversal de dispersi\u00f3n total se convierte en una combinaci\u00f3n de las secciones transversales de dispersi\u00f3n ligada de Rayleigh y Compton.\u00a0La dispersi\u00f3n de Thomson es un fen\u00f3meno importante en la f\u00edsica del plasma y fue explicado por primera vez por el f\u00edsico JJ Thomson.\u00a0Esta interacci\u00f3n tiene una gran importancia en el \u00e1rea de la cristalograf\u00eda de rayos X.<\/span><\/p>\n<p><span><\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\"> <div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-arrow\" data-anchor=\"References\" data-scroll-offset=\"0\" data-anchor-in-url=\"no\"><div class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\"><span class=\"su-spoiler-icon\"><\/span>References:<\/div><div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\">\n<p><strong><span>Protecci\u00f3n de radiaci\u00f3n:<\/span><\/strong><\/p>\n<ol>\n<li><span>Knoll, Glenn F., Detecci\u00f3n y medici\u00f3n de radiaci\u00f3n, cuarta edici\u00f3n, Wiley, 8\/2010.\u00a0ISBN-13: 978-0470131480.<\/span><\/li>\n<li><span>Stabin, Michael G., Protecci\u00f3n radiol\u00f3gica y dosimetr\u00eda: Introducci\u00f3n a la f\u00edsica de la salud, Springer, 10\/2010.\u00a0ISBN-13: 978-1441923912.<\/span><\/li>\n<li><span>Martin, James E., F\u00edsica para la protecci\u00f3n radiol\u00f3gica, tercera edici\u00f3n, Wiley-VCH, 4\/2013.\u00a0ISBN-13: 978-3527411764.<\/span><\/li>\n<li><span>USNRC, CONCEPTOS DE REACTORES NUCLEARES<\/span><\/li>\n<li><span>Departamento de Energ\u00eda, F\u00edsica Nuclear y Teor\u00eda de Reactores de EE. UU.\u00a0DOE Fundamentals Handbook, Volumen 1 y 2. Enero de 1993.<\/span><\/li>\n<\/ol>\n<p><strong><span>F\u00edsica nuclear y de reactores:<\/span><\/strong><\/p>\n<ol>\n<li><span>JR Lamarsh, Introducci\u00f3n a la teor\u00eda de los reactores nucleares, 2\u00aa ed., Addison-Wesley, Reading, MA (1983).<\/span><\/li>\n<li><span>JR Lamarsh, AJ Baratta, Introducci\u00f3n a la ingenier\u00eda nuclear, 3d ed., Prentice-Hall, 2001, ISBN: 0-201-82498-1.<\/span><\/li>\n<li><span>WM Stacey, F\u00edsica de reactores nucleares, John Wiley &amp; Sons, 2001, ISBN: 0-471-39127-1.<\/span><\/li>\n<li><span>Glasstone, Sesonske.\u00a0Ingenier\u00eda de Reactores Nucleares: Ingenier\u00eda de Sistemas de Reactores, Springer;\u00a04a edici\u00f3n, 1994, ISBN: 978-0412985317<\/span><\/li>\n<li><span>WSC Williams.\u00a0F\u00edsica nuclear y de part\u00edculas.\u00a0Prensa de Clarendon;\u00a01 edici\u00f3n, 1991, ISBN: 978-0198520467<\/span><\/li>\n<li><span>GRKeepin.\u00a0F\u00edsica de la cin\u00e9tica nuclear.\u00a0Addison-Wesley Pub.\u00a0Co;\u00a01a edici\u00f3n, 1965<\/span><\/li>\n<li><span>Robert Reed Burn, Introducci\u00f3n a la operaci\u00f3n de reactores nucleares, 1988.<\/span><\/li>\n<li><span>Departamento de Energ\u00eda, F\u00edsica Nuclear y Teor\u00eda de Reactores de EE. UU.\u00a0DOE Fundamentals Handbook, Volumen 1 y 2. Enero de 1993.<\/span><\/li>\n<li><span>Paul Reuss, F\u00edsica de neutrones.\u00a0EDP \u200b\u200bSciences, 2008. ISBN: 978-2759800414.<\/span><\/li>\n<\/ol>\n<p><span><\/span><\/p><\/div><\/div> <div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\" style=\"margin:15px 0;border-width:2px;border-color:#999999\"><\/div> <\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\"> <\/div><\/div> <div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\">\n<h2><span>Ver tambi\u00e9n:<\/span><\/h2>\n<p><span>Rayos X <a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/\" class=\"su-button su-button-style-flat\" style=\"color:# 606060;background-color:# ffffff;border-color:# ffffff;border-radius:10px;-moz-border-radius:10px;-webkit-border-radius:10px\" target=\"_self\"><span style=\"color:# 606060;padding:7px 20px;font-size:16px;line-height:24px;border-color:# ffffff;border-radius:10px;-moz-border-radius:10px;-webkit-border-radius:10px;text-shadow:0px 0px 0px # 000000;-moz-text-shadow:0px 0px 0px # 000000;-webkit-text-shadow:0px 0px 0px # 000000\"><i class=\"sui sui-link\" style=\"font-size:16px;color:# 5d5d5d\"><\/i>  <\/span><\/a> [ \/ lgc_column] <div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\"><\/div><\/div> <\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\" style=\"margin:15px 0;border-width:2px;border-color:#999999\"><\/div><\/span><\/p>\n<p><span>Esperamos que este art\u00edculo,\u00a0<\/span><strong><span>Interacci\u00f3n de los rayos X con la materia<\/span><\/strong><span>\u00a0, le ayude.\u00a0Si es as\u00ed,\u00a0<\/span><strong><span>danos un me gusta<\/span><\/strong><span>\u00a0en la barra lateral.\u00a0El objetivo principal de este sitio web es ayudar al p\u00fablico a conocer informaci\u00f3n importante e interesante sobre los materiales y sus propiedades.<\/span><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Esperamos que este art\u00edculo,\u00a0Interacci\u00f3n de los rayos X con la materia\u00a0, le ayude.\u00a0Si es as\u00ed,\u00a0danos un me gusta\u00a0en la barra lateral.\u00a0El objetivo principal de este sitio web es ayudar al p\u00fablico a conocer informaci\u00f3n importante e interesante sobre los materiales y sus propiedades.<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[4],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v21.2 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de los rayos X con la materia? 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