{"id":115255,"date":"2022-04-08T06:40:05","date_gmt":"2022-04-08T05:40:05","guid":{"rendered":"https:\/\/material-properties.org\/xenon-proprietes-prix-applications-production\/"},"modified":"2022-04-08T07:54:13","modified_gmt":"2022-04-08T06:54:13","slug":"xenon-proprietes-prix-applications-production","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/material-properties.org\/fr\/xenon-proprietes-prix-applications-production\/","title":{"rendered":"X\u00e9non – Propri\u00e9t\u00e9s – Prix – Applications – Production"},"content":{"rendered":"

\"X\u00e9non-propri\u00e9t\u00e9s-prix-application-production\"<\/a><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\u00c0 propos du x\u00e9non<\/span><\/h2>\n

Le x\u00e9non est un gaz noble incolore, dense et inodore pr\u00e9sent dans l’atmosph\u00e8re terrestre \u00e0 l’\u00e9tat de traces.[10]\u00a0Bien que g\u00e9n\u00e9ralement non r\u00e9actif, le x\u00e9non peut subir quelques r\u00e9actions chimiques.\u00a0Le x\u00e9non a \u00e9t\u00e9 d\u00e9couvert pour la premi\u00e8re fois en 1898 par le chimiste \u00e9cossais William Ramsay et le chimiste anglais Morris Travers.\u00a0Le nom x\u00e9non de ce gaz vient du mot grec \u03be\u03ad\u03bd\u03bf\u03bd [x\u00e9non], forme neutre singuli\u00e8re de \u03be\u03ad\u03bd\u03bf\u03c2 [xenos], signifiant \u00ab \u00e9tranger(er) \u00bb, \u00ab \u00e9tranger(r) \u00bb ou \u00ab invit\u00e9 \u00bb.\u00a0Dans l’industrie nucl\u00e9aire, en particulier le x\u00e9non artificiel 135 a un impact \u00e9norme sur le fonctionnement d’un r\u00e9acteur nucl\u00e9aire.\u00a0Pour les physiciens et les op\u00e9rateurs de r\u00e9acteurs, il est important de comprendre les m\u00e9canismes qui produisent et \u00e9liminent le x\u00e9non du r\u00e9acteur pour pr\u00e9dire comment le r\u00e9acteur r\u00e9agira suite \u00e0 des changements de niveau de puissance.<\/span>
\n

<\/div><\/span><\/td>\n—<\/span><\/strong><\/td>\n<\/tr>\n\nSusceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique<\/span><\/td>\n\u221244e-6cm^3\/mol<\/span><\/strong><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

<\/div><\/span>
\n
\n

Applications du x\u00e9non<\/span><\/h2>\n

Le x\u00e9non est utile dans les applications suivantes.\u00a0Le flash de lumi\u00e8re blanche produit par le x\u00e9non le rend appropri\u00e9 pour une utilisation dans les lumi\u00e8res stroboscopiques et pour alimenter les lasers \u00e0 rubis.\u00a0Le x\u00e9non est utilis\u00e9 dans les dispositifs \u00e9mettant de la lumi\u00e8re appel\u00e9s lampes flash au x\u00e9non, utilis\u00e9s dans les flashs photographiques et les lampes stroboscopiques.<\/span>
\n<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span>
\n

\u00a0<\/div><\/div>\u00a0
<\/div><\/span>
\n\"Applications<\/a><\/p>\n

Production et prix du x\u00e9non<\/span><\/h2>\n

Les prix des mati\u00e8res premi\u00e8res changent quotidiennement.\u00a0Ils d\u00e9pendent principalement de l’offre, de la demande et des prix de l’\u00e9nergie.\u00a0En 2019, les prix du X\u00e9non pur se situaient autour de 1200 $\/kg.<\/span><\/p>\n

Le x\u00e9non peut \u00eatre extrait en soumettant l’air liqu\u00e9fi\u00e9 \u00e0 une distillation fractionn\u00e9e et en \u00e9liminant le dioxyde de carbone, l’azote, la vapeur d’eau et l’oxyg\u00e8ne des r\u00e9sidus r\u00e9sultants de l’air liqu\u00e9fi\u00e9.\u00a0\u00c0 l’heure actuelle, le x\u00e9non et le krypton sont produits comme sous-produits dans des stations g\u00e9antes de s\u00e9paration de l’air dans les usines m\u00e9tallurgiques.<\/span>
\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

Source : www.luciteria.com<\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

Propri\u00e9t\u00e9s m\u00e9caniques du x\u00e9non<\/span><\/h2>\n

\"X\u00e9non-propri\u00e9t\u00e9s-m\u00e9caniques-r\u00e9sistance-duret\u00e9-structure<\/a><\/p>\n

Force du X\u00e9non<\/span><\/h3>\n

En m\u00e9canique des mat\u00e9riaux, la\u00a0<\/span>r\u00e9sistance d’un mat\u00e9riau<\/span><\/strong>\u00a0est sa capacit\u00e9 \u00e0 supporter une charge appliqu\u00e9e sans rupture ni d\u00e9formation plastique.\u00a0<\/span>La r\u00e9sistance des mat\u00e9riaux<\/span><\/strong>\u00a0consid\u00e8re essentiellement la relation entre les\u00a0<\/span>charges externes<\/span><\/strong>\u00a0appliqu\u00e9es \u00e0 un mat\u00e9riau et la\u00a0<\/span>d\u00e9formation<\/span><\/strong>\u00a0ou la modification des dimensions du mat\u00e9riau qui en r\u00e9sulte.\u00a0Lors de la conception de structures et de machines, il est important de tenir compte de ces facteurs, afin que le mat\u00e9riau s\u00e9lectionn\u00e9 ait une r\u00e9sistance suffisante pour r\u00e9sister aux charges ou forces appliqu\u00e9es et conserver sa forme d’origine.\u00a0<\/span>La r\u00e9sistance d’un mat\u00e9riau<\/span><\/strong>\u00a0est sa capacit\u00e9 \u00e0 supporter cette charge appliqu\u00e9e sans d\u00e9faillance ni d\u00e9formation plastique.<\/span><\/p>\n

Pour la contrainte de traction, la capacit\u00e9 d’un mat\u00e9riau ou d’une structure \u00e0 supporter des charges tendant \u00e0 s’allonger est appel\u00e9e r\u00e9sistance ultime \u00e0 la traction (UTS).\u00a0La limite d’\u00e9lasticit\u00e9 ou la limite d’\u00e9lasticit\u00e9 est la propri\u00e9t\u00e9 du mat\u00e9riau d\u00e9finie comme la contrainte \u00e0 laquelle un mat\u00e9riau commence \u00e0 se d\u00e9former plastiquement, tandis que la limite d’\u00e9lasticit\u00e9 est le point o\u00f9 la d\u00e9formation non lin\u00e9aire (\u00e9lastique + plastique) commence.<\/span><\/p>\n

Voir aussi: <\/span>R\u00e9sistance des mat\u00e9riaux<\/span><\/a><\/p>\n

R\u00e9sistance \u00e0 la traction ultime du X\u00e9non<\/span><\/h3>\n

La r\u00e9sistance \u00e0 la traction ultime du x\u00e9non est N\/A.<\/span><\/p>\n

Limite d’\u00e9lasticit\u00e9 du X\u00e9non<\/span><\/h3>\n

La limite d’\u00e9lasticit\u00e9 du X\u00e9non\u00a0<\/span>\u00a0<\/strong>est N\/A.<\/span><\/p>\n

Module de Young du X\u00e9non<\/span><\/h3>\n

Le module de Young du x\u00e9non est N\/A.<\/span><\/p>\n

Duret\u00e9 du X\u00e9non<\/span><\/h3>\n

En science des mat\u00e9riaux, la <\/span>duret\u00e9<\/span><\/strong><\/a> est la capacit\u00e9 \u00e0 r\u00e9sister \u00e0\u00a0\u00a0<\/span>l’indentation de surface<\/span><\/strong> (<\/span>d\u00e9formation plastique localis\u00e9e<\/span><\/strong>) et\u00a0 aux\u00a0<\/span>rayures<\/span><\/strong>.\u00a0<\/span>Le test de duret\u00e9 Brinell<\/span><\/strong><\/a> est l’un des tests de duret\u00e9 par indentation, qui a \u00e9t\u00e9 d\u00e9velopp\u00e9 pour les tests de duret\u00e9.\u00a0Dans les tests Brinell, un <\/span>p\u00e9n\u00e9trateur sph\u00e9rique<\/span><\/strong>\u00a0dur \u00a0est forc\u00e9 sous une charge sp\u00e9cifique dans la surface du m\u00e9tal \u00e0 tester.<\/span><\/p>\n

La duret\u00e9 Brinell du x\u00e9non est d’environ N\/A.<\/span><\/p>\n

La m\u00e9thode\u00a0<\/span>d’essai de duret\u00e9 Vickers a<\/span><\/strong>\u00a0\u00e9t\u00e9 d\u00e9velopp\u00e9e par Robert L. Smith et George E. Sandland chez Vickers Ltd comme alternative \u00e0 la m\u00e9thode Brinell pour mesurer la duret\u00e9 des mat\u00e9riaux.\u00a0La <\/span>m\u00e9thode d’essai de duret\u00e9 Vickers<\/span><\/strong>\u00a0peut \u00e9galement \u00eatre utilis\u00e9e comme\u00a0<\/span>m\u00e9thode d’essai de microduret\u00e9<\/span><\/strong>, qui est principalement utilis\u00e9e pour les petites pi\u00e8ces, les sections minces ou les travaux en profondeur.<\/span><\/p>\n

La duret\u00e9 Vickers du x\u00e9non est d’environ N\/A.<\/span><\/p>\n

La duret\u00e9 \u00e0 la rayure est la mesure de la r\u00e9sistance d’un \u00e9chantillon \u00e0 la d\u00e9formation plastique permanente due au frottement d’un objet pointu.\u00a0L’\u00e9chelle la plus courante pour ce test qualitatif est l’\u00e9chelle de\u00a0<\/span>Mohs<\/span><\/strong>, qui est utilis\u00e9e en min\u00e9ralogie.\u00a0L’\u00a0<\/span>\u00e9chelle de Mohs de duret\u00e9 min\u00e9rale<\/span><\/strong>\u00a0est bas\u00e9e sur la capacit\u00e9 d’un \u00e9chantillon naturel de min\u00e9ral \u00e0 rayer visiblement un autre min\u00e9ral.<\/span><\/p>\n

Le x\u00e9non a une duret\u00e9 d’environ N\/A.<\/span><\/p>\n

Voir aussi: <\/span>Duret\u00e9 des mat\u00e9riaux<\/span><\/a><\/p>\n

X\u00e9non – Structure cristalline<\/span><\/h3>\n

Une structure cristalline possible du <\/span>x\u00e9non<\/span><\/strong>\u00a0est la\u00a0structure <\/span>cubique \u00e0 faces centr\u00e9es<\/span><\/strong>.<\/span><\/strong><\/p>\n

\"structures<\/a><\/p>\n

Dans les m\u00e9taux et dans de nombreux autres solides, les atomes sont dispos\u00e9s en r\u00e9seaux r\u00e9guliers appel\u00e9s cristaux.\u00a0Un r\u00e9seau cristallin est un motif r\u00e9p\u00e9titif de points math\u00e9matiques qui s’\u00e9tend dans tout l’espace.\u00a0Les forces de la liaison chimique provoquent cette r\u00e9p\u00e9tition.\u00a0C’est ce motif r\u00e9p\u00e9t\u00e9 qui contr\u00f4le les propri\u00e9t\u00e9s telles que la r\u00e9sistance, la ductilit\u00e9, la densit\u00e9, la conductivit\u00e9 (propri\u00e9t\u00e9 de conduire ou de transmettre la chaleur, l’\u00e9lectricit\u00e9, etc.) et la forme.\u00a0Il existe 14 types g\u00e9n\u00e9raux de ces mod\u00e8les connus sous le nom de r\u00e9seaux de Bravais.<\/span><\/p>\n

Voir aussi: <\/span>Structure cristalline des mat\u00e9riaux<\/span><\/a><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

Structure cristalline du X\u00e9non<\/span>
\n\"La<\/a><\/h3>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\n

Force des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

\n

\u00c9lasticit\u00e9 des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

\n

Duret\u00e9 des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

Propri\u00e9t\u00e9s thermiques du X\u00e9non<\/span><\/h2>\n

\"X\u00e9non-point<\/a><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

X\u00e9non – Point de fusion et point d’\u00e9bullition<\/span><\/h3>\n

Le point de fusion du X\u00e9non est de <\/span><\/strong>-111,8\u00b0C<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

Le point d’\u00e9bullition du X\u00e9non est de <\/span><\/strong>-107,1\u00b0C<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

Notez que ces points sont associ\u00e9s \u00e0 la pression atmosph\u00e9rique standard.<\/span><\/p>\n

X\u00e9non – Conductivit\u00e9 thermique<\/span><\/h3>\n

La conductivit\u00e9 thermique du\u00a0\u00a0<\/span>x\u00e9non<\/span><\/strong> est\u00a0 de\u00a0<\/span>0,00565\u00a0<\/span><\/strong>\u00a0W\/(m\u00b7K).<\/span><\/p>\n

Les caract\u00e9ristiques de transfert de chaleur d’un mat\u00e9riau solide sont mesur\u00e9es par une propri\u00e9t\u00e9 appel\u00e9e la <\/span>conductivit\u00e9 thermique<\/span><\/strong>, k (ou \u03bb), mesur\u00e9e en\u00a0<\/span>W\/mK<\/span><\/strong>.\u00a0C’est une mesure de la capacit\u00e9 d’une substance \u00e0 transf\u00e9rer de la chaleur \u00e0 travers un mat\u00e9riau par <\/span>conduction<\/span><\/a>.\u00a0Notez que <\/span>la loi de Fourier<\/span><\/strong><\/a>\u00a0\u00a0s’applique \u00e0 toute mati\u00e8re, quel que soit son \u00e9tat (solide, liquide ou gazeux), par cons\u00e9quent, elle est \u00e9galement d\u00e9finie pour les liquides et les gaz.<\/span><\/p>\n

Coefficient de dilatation thermique du X\u00e9non<\/span><\/h3>\n

Le coefficient de dilatation thermique lin\u00e9aire du <\/span>x\u00e9non<\/span><\/strong>\u00a0est\u00a0\u00a0<\/span>—\u00a0<\/span><\/strong>\u00a0\u00b5m\/(m\u00b7K)<\/span><\/p>\n

La dilatation thermique<\/span><\/strong> est g\u00e9n\u00e9ralement la tendance de la mati\u00e8re \u00e0 changer ses dimensions en r\u00e9ponse \u00e0 un changement de temp\u00e9rature.\u00a0Il est g\u00e9n\u00e9ralement exprim\u00e9 sous la forme d’un changement fractionnaire de longueur ou de volume par unit\u00e9 de changement de temp\u00e9rature.<\/span><\/p>\n

X\u00e9non – Chaleur sp\u00e9cifique, chaleur latente de fusion, chaleur latente de vaporisation<\/span><\/h3>\n

La chaleur sp\u00e9cifique du x\u00e9non est de\u00a0<\/span><\/strong>0,158 J\/g K<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

La capacit\u00e9 calorifique<\/span><\/strong> est une propri\u00e9t\u00e9 extensive de la mati\u00e8re, c’est-\u00e0-dire qu’elle est proportionnelle \u00e0 la taille du syst\u00e8me.\u00a0<\/span>La capacit\u00e9 thermique C<\/span><\/strong>\u00a0a l’unit\u00e9 d’\u00e9nergie par degr\u00e9 ou d’\u00e9nergie par kelvin.\u00a0Lors de l’expression du m\u00eame ph\u00e9nom\u00e8ne en tant que propri\u00e9t\u00e9 intensive, la <\/span>capacit\u00e9 thermique<\/span><\/strong>\u00a0est divis\u00e9e par la quantit\u00e9 de substance, de masse ou de volume, ainsi la quantit\u00e9 est ind\u00e9pendante de la taille ou de l’\u00e9tendue de l’\u00e9chantillon.<\/span><\/p>\n

La chaleur latente de fusion du x\u00e9non est de\u00a0<\/span><\/strong>2,297 kJ\/mol<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

La chaleur latente de vaporisation du x\u00e9non est de\u00a0<\/span><\/strong>12,636 kJ\/mol<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

La chaleur latente est la quantit\u00e9 de chaleur ajout\u00e9e ou retir\u00e9e d’une substance pour produire un changement de phase. Cette \u00e9nergie d\u00e9compose les forces attractives intermol\u00e9culaires, et doit \u00e9galement fournir l’\u00e9nergie n\u00e9cessaire pour dilater le gaz (le\u00a0<\/span>p\u0394V travail<\/span><\/strong>).\u00a0Lorsque la chaleur latente est ajout\u00e9e, aucun changement de temp\u00e9rature ne se produit.\u00a0L’enthalpie de vaporisation est fonction de la pression \u00e0 laquelle cette transformation a lieu.<\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\n

Point de fusion des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

\n

Conductivit\u00e9 thermique des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

\n

Dilatation thermique des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\n

Capacit\u00e9 calorifique des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

\n

Chaleur de fusion des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

\n

Chaleur de vaporisation des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

X\u00e9non – R\u00e9sistivit\u00e9 \u00e9lectrique – Susceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique<\/span><\/h2>\n

\"X\u00e9non-r\u00e9sistivit\u00e9-\u00e9lectrique-susceptibilit\u00e9-magn\u00e9tique\"<\/a><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

La propri\u00e9t\u00e9 \u00e9lectrique fait r\u00e9f\u00e9rence \u00e0 la r\u00e9ponse d’un mat\u00e9riau \u00e0 un champ \u00e9lectrique appliqu\u00e9.\u00a0L’une des principales caract\u00e9ristiques des mat\u00e9riaux est leur capacit\u00e9 (ou leur incapacit\u00e9) \u00e0 conduire le courant \u00e9lectrique.\u00a0En effet, les mat\u00e9riaux sont class\u00e9s selon cette propri\u00e9t\u00e9, c’est-\u00e0-dire qu’ils sont divis\u00e9s en conducteurs, semi-conducteurs et non-conducteurs.<\/span><\/p>\n

Voir aussi: <\/span>Propri\u00e9t\u00e9s \u00e9lectriques<\/span><\/a><\/p>\n

La propri\u00e9t\u00e9 magn\u00e9tique<\/span><\/strong> fait r\u00e9f\u00e9rence \u00e0 la r\u00e9ponse d’un mat\u00e9riau \u00e0 un <\/span>champ magn\u00e9tique appliqu\u00e9<\/span><\/strong>.\u00a0Les propri\u00e9t\u00e9s magn\u00e9tiques macroscopiques d’un mat\u00e9riau sont une cons\u00e9quence des interactions entre un\u00a0<\/span>champ magn\u00e9tique ext\u00e9rieur<\/span><\/strong> et les <\/span>moments dipolaires magn\u00e9tiques des\u00a0<\/span><\/strong>atomes<\/span><\/strong><\/a> qui le constituent. Diff\u00e9rents <\/span>mat\u00e9riaux r\u00e9agissent <\/span><\/strong>diff\u00e9remment<\/span><\/strong> \u00e0 l’application du champ magn\u00e9tique.<\/span><\/p>\n

Voir aussi: <\/span>Propri\u00e9t\u00e9s magn\u00e9tiques<\/span><\/a><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

R\u00e9sistivit\u00e9 \u00e9lectrique du X\u00e9non<\/span><\/h2>\n

La r\u00e9sistivit\u00e9 \u00e9lectrique du x\u00e9non est <\/span><\/strong>— n\u03a9\u22c5m<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

La conductivit\u00e9 \u00e9lectrique<\/span><\/strong> et son inverse,\u00a0<\/span>la r\u00e9sistivit\u00e9 \u00e9lectrique<\/span><\/strong>, est une propri\u00e9t\u00e9 fondamentale d’un mat\u00e9riau qui quantifie la mani\u00e8re dont le x\u00e9non conduit le flux de courant \u00e9lectrique.\u00a0La conductivit\u00e9 \u00e9lectrique ou conductance sp\u00e9cifique est l’inverse de la r\u00e9sistivit\u00e9 \u00e9lectrique.<\/span><\/p>\n

Susceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique du X\u00e9non<\/span><\/h2>\n

La susceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique du x\u00e9non est\u00a0\u00a0<\/span><\/strong>de \u221244e-6 cm^3\/mol<\/span><\/b>.<\/span><\/p>\n

En \u00e9lectromagn\u00e9tisme, <\/span>la susceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique<\/span><\/strong> est la mesure de l’aimantation d’une substance.\u00a0<\/span>La susceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique<\/span><\/strong>\u00a0est un facteur de proportionnalit\u00e9 sans dimension qui indique le degr\u00e9 d’aimantation du x\u00e9non en r\u00e9ponse \u00e0 un champ magn\u00e9tique appliqu\u00e9.<\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\n

R\u00e9sistivit\u00e9 \u00e9lectrique des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"Tableau<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

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Susceptibilit\u00e9 magn\u00e9tique des \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h3>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

<\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

<\/div><\/span><\/p>\n

\n

Application et prix des autres \u00e9l\u00e9ments<\/span><\/h2>\n
\n

\"Xenon<\/p>\n