{"id":117038,"date":"2022-05-26T08:16:53","date_gmt":"2022-05-26T07:16:53","guid":{"rendered":"https:\/\/material-properties.org\/quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition\/"},"modified":"2022-06-01T09:34:07","modified_gmt":"2022-06-01T08:34:07","slug":"quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/material-properties.org\/fr\/quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition\/","title":{"rendered":"Qu&rsquo;est-ce que l&rsquo;interaction des rayons X avec la mati\u00e8re &#8211; D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"<p><span><div class=\"su-quote su-quote-style-default\"><div class=\"su-quote-inner su-u-clearfix su-u-trim\">Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re.\u00a0Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois principaux m\u00e9canismes d&rsquo;interaction avec la mati\u00e8re.\u00a0Propri\u00e9t\u00e9s des mat\u00e9riaux<\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\" style=\"margin:15px 0;border-width:2px;border-color:#999999\"><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong><span>Les rayons X<\/span><\/strong><span>, \u00e9galement appel\u00e9s\u00a0<\/span><strong><span>rayonnement X<\/span><\/strong><span>, d\u00e9signent un rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique (pas de masse au repos, pas de charge) de hautes \u00e9nergies.\u00a0Les rayons X sont des\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>photons<\/span><\/a><span>\u00a0de haute \u00e9nergie avec des longueurs d&rsquo;onde courtes et donc de tr\u00e8s haute fr\u00e9quence.\u00a0La fr\u00e9quence de rayonnement est le param\u00e8tre cl\u00e9 de tous les photons, car elle d\u00e9termine l&rsquo;\u00e9nergie d&rsquo;un photon.\u00a0Les photons sont class\u00e9s en fonction des \u00e9nergies allant des ondes radio \u00e0 faible \u00e9nergie et du rayonnement infrarouge, en passant par la lumi\u00e8re visible, aux rayons X et rayons\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><span>gamma<\/span><\/a><span> \u00e0 haute \u00e9nergie.<\/span><\/p>\n<p><span>La plupart des rayons X ont une longueur d&rsquo;onde allant de 0,01 \u00e0 10 nanom\u00e8tres (3&#215;10<\/span><sup><span>16<\/span><\/sup><span> Hz \u00e0 3&#215;10<\/span><sup><span>19<\/span><\/sup><span>\u00a0Hz), correspondant \u00e0 des \u00e9nergies comprises entre 100 eV et 100 keV.\u00a0Les longueurs d&rsquo;onde des rayons X sont plus courtes que celles des rayons UV et g\u00e9n\u00e9ralement plus longues que celles des rayons gamma.\u00a0La distinction entre les rayons X et les rayons gamma n&rsquo;est pas si simple et a chang\u00e9 au cours des derni\u00e8res d\u00e9cennies.\u00a0Selon la d\u00e9finition actuellement en vigueur,\u00a0<\/span><strong><span>les rayons X sont \u00e9mis par des \u00e9lectrons<\/span><\/strong><span>\u00a0ext\u00e9rieurs au noyau, tandis que\u00a0<\/span><strong><span>les rayons gamma sont \u00e9mis par le noyau<\/span><\/strong><span>.<\/span><\/p>\n<p><span>\u00c9tant donn\u00e9 que les rayons X (en particulier les rayons X durs) sont en substance des photons de haute \u00e9nergie, ils sont tr\u00e8s p\u00e9n\u00e9trants dans la mati\u00e8re et sont donc biologiquement dangereux.\u00a0Les rayons X peuvent parcourir des milliers de pieds dans l&rsquo;air et peuvent facilement traverser le corps humain.<\/span><\/p>\n<h2><span>Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re<\/span><\/h2>\n<p><span>Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois principaux m\u00e9canismes d&rsquo;interaction avec la mati\u00e8re.\u00a0La force de ces interactions d\u00e9pend de l&rsquo;\u00a0<\/span><strong><span>\u00e9nergie des rayons X<\/span><\/strong><span>\u00a0et de la composition \u00e9l\u00e9mentaire du mat\u00e9riau, mais pas beaucoup des propri\u00e9t\u00e9s chimiques, car l&rsquo;\u00e9nergie des photons des rayons X est beaucoup plus \u00e9lev\u00e9e que les \u00e9nergies de liaison chimique.\u00a0L&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique domine\u00a0<\/span><strong><span>aux basses \u00e9nergies des rayons X,<\/span><\/strong><span>\u00a0tandis que la diffusion Compton domine aux \u00e9nergies plus \u00e9lev\u00e9es.<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Absorption photo\u00e9lectrique<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Diffusion Compton<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Diffusion Rayleigh<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3><span>Absorption photo\u00e9lectrique des rayons X<\/span><\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\" style=\"width: 290px\" class=\"wp-caption alignright\"><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11817 size-medium\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorption gamma par un atome.  Source : laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\"><span>Absorption gamma par un atome.\u00a0Source : laradioactivite.com\/<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Dans l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique, un photon subit une interaction avec un \u00e9lectron qui est li\u00e9 dans un atome.\u00a0Dans cette interaction, le photon incident dispara\u00eet compl\u00e8tement et un photo\u00e9lectron \u00e9nerg\u00e9tique est \u00e9ject\u00e9 par l&rsquo;atome de l&rsquo;une\u00a0<\/span><strong><span>de ses couches li\u00e9es<\/span><\/strong><span>.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique du photo\u00e9lectron \u00e9ject\u00e9 (E\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0) est \u00e9gale \u00e0 l&rsquo;\u00e9nergie du photon incident (h\u03bd) moins l&rsquo;\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\"><span>\u00e9nergie de liaison<\/span><\/a><span> du photo\u00e9lectron dans sa couche d&rsquo;origine (E<\/span><sub><span>b<\/span><\/sub><span>).<\/span><\/p>\n<p><strong><span>E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>b<\/span><\/sub><\/strong><\/p>\n<p><span>Par cons\u00e9quent, les photo\u00e9lectrons ne sont \u00e9mis par effet photo\u00e9lectrique que si le photon atteint ou d\u00e9passe\u00a0<\/span><strong><span>une \u00e9nergie seuil<\/span><\/strong><span>\u00a0&#8211; l&rsquo;\u00e9nergie de liaison de l&rsquo;\u00e9lectron &#8211;\u00a0<\/span><strong><span>le travail<\/span><\/strong><span>\u00a0de sortie du mat\u00e9riau.\u00a0Pour les rayons X tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9s avec des \u00e9nergies sup\u00e9rieures \u00e0 des centaines de keV, le photo\u00e9lectron emporte la majorit\u00e9 de l&rsquo;\u00e9nergie du photon incident &#8211; h\u03bd.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Aux faibles valeurs d&rsquo;\u00e9nergie des rayons gamma, l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique domine<\/span><\/strong><span>.\u00a0Le m\u00e9canisme est \u00e9galement renforc\u00e9 pour les mat\u00e9riaux de num\u00e9ro atomique Z \u00e9lev\u00e9. Il n&rsquo;est pas simple de d\u00e9river une expression analytique de la probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique du rayon gamma par atome sur toutes les gammes d&rsquo;\u00e9nergies des rayons gamma.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique par unit\u00e9 de masse est approximativement proportionnelle \u00e0\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>\u03c4\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>(photo\u00e9lectrique)<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>N<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0\/E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>3,5<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>o\u00f9\u00a0<\/span><strong><span>Z<\/span><\/strong><span>\u00a0est le num\u00e9ro atomique, l&rsquo;exposant\u00a0<\/span><strong><span>n<\/span><\/strong><span>\u00a0varie entre 4 et 5.\u00a0<\/span><strong><span>E<\/span><\/strong><span>\u00a0est l&rsquo;\u00e9nergie du photon incident.\u00a0La proportionnalit\u00e9 aux puissances sup\u00e9rieures du num\u00e9ro atomique Z est la principale raison de l&rsquo;utilisation de mat\u00e9riaux \u00e0 Z \u00e9lev\u00e9, tels que le plomb ou l&rsquo;uranium appauvri dans les \u00e9crans gamma.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/photoelectric_effect.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Section transversale de l'effet photo\u00e9lectrique.\" width=\"300\" height=\"214\" \/><\/a><span>Bien que la probabilit\u00e9 de l&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique du photon diminue, en g\u00e9n\u00e9ral, avec l&rsquo;augmentation de l&rsquo;\u00e9nergie du photon, il existe\u00a0<\/span><strong><span>de fortes discontinuit\u00e9s<\/span><\/strong><span>\u00a0dans la courbe de section.\u00a0Celles-ci sont appel\u00e9es\u00a0<\/span><strong><span>\u00ab\u00a0ar\u00eates d&rsquo;absoption\u00a0\u00bb <\/span><\/strong><span>et ils correspondent aux \u00e9nergies de liaison des \u00e9lectrons des coquilles li\u00e9es de l&rsquo;atome.\u00a0Pour les photons avec l&rsquo;\u00e9nergie juste au-dessus du bord, l&rsquo;\u00e9nergie du photon est juste suffisante pour subir l&rsquo;interaction photo\u00e9lectrique avec l&rsquo;\u00e9lectron de la coque li\u00e9e, disons K-shell.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;une telle interaction est juste au-dessus de ce bord bien sup\u00e9rieure \u00e0 celle des photons d&rsquo;\u00e9nergie l\u00e9g\u00e8rement en dessous de ce bord.\u00a0Pour les photons en dessous de ce bord, l&rsquo;interaction avec l&rsquo;\u00e9lectron de la couche K est \u00e9nerg\u00e9tiquement impossible et, par cons\u00e9quent, la probabilit\u00e9 chute brusquement.\u00a0Ces bords se produisent \u00e9galement aux \u00e9nergies de liaison des \u00e9lectrons d&rsquo;autres couches (L, M, N \u2026..).<\/span><\/p>\n<h3><span>Diffusion Compton des rayons X<\/span><\/h3>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-scattering.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"diffusion Compton\" width=\"300\" height=\"213\" \/><\/a><span>La\u00a0<\/span><a title=\"Formule Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\"><span>formule de Compton<\/span><\/a><span>\u00a0a \u00e9t\u00e9 publi\u00e9e en 1923 dans la Physical Review.\u00a0<\/span><strong><span>Compton a expliqu\u00e9 que le d\u00e9placement<\/span><\/strong><span>\u00a0des rayons X\u00a0est caus\u00e9 par l&rsquo;\u00a0<\/span><strong><span>\u00e9lan des photons<\/span><\/strong><span>, semblable \u00e0 une particule. <\/span><strong><span>La formule de diffusion Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0est la relation math\u00e9matique entre le\u00a0<\/span><strong><span>d\u00e9calage de la longueur d&rsquo;onde<\/span><\/strong><span>\u00a0et l&rsquo;angle de diffusion des rayons X.\u00a0Dans le cas de\u00a0<\/span><a title=\"Diffusion Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><span>la diffusion Compton,<\/span><\/a><span>\u00a0le photon de fr\u00e9quence\u00a0\u00a0<\/span><em><span>f<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0entre en collision avec un \u00e9lectron au repos.\u00a0Lors de la collision, le photon rebondit sur l&rsquo;\u00e9lectron, abandonnant une partie de son \u00e9nergie initiale (donn\u00e9e par la formule de Planck E = hf), tandis que l&rsquo;\u00e9lectron prend de l&rsquo;\u00e9lan (masse x vitesse), le <\/span><strong><span>photon ne peut pas r\u00e9duire sa vitesse<\/span><\/strong><span>.\u00a0En raison de la loi de conservation de l&rsquo;impulsion, le photon doit abaisser son impulsion donn\u00e9e par :<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photon-momentum-formula.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11869\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"En raison de la loi de conservation de l'impulsion, le photon doit abaisser son impulsion donn\u00e9e par cette formule.\" width=\"177\" height=\"59\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\" style=\"width: 334px\" class=\"wp-caption alignright\"><a href=\"https:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/compton-scattering.gif\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\" wp-image-11831\" src=\"https:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/compton-scattering.gif\" alt=\"Diffusion Compton\" width=\"344\" height=\"248\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\"><span>En diffusion Compton, le photon gamma incident est d\u00e9vi\u00e9 d&rsquo;un angle \u0398 par rapport \u00e0 sa direction d&rsquo;origine.\u00a0Cette d\u00e9viation entra\u00eene une diminution de l&rsquo;\u00e9nergie (diminution de la fr\u00e9quence du photon) du photon et s&rsquo;appelle l&rsquo;effet Compton.<\/span><br \/><span>Source: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>La diminution de l&rsquo;impulsion du photon doit donc se traduire par <\/span><strong><span>une diminution de fr\u00e9quence<\/span><\/strong><span> (augmentation de la longueur d&rsquo;onde \u0394\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb = \u03bb&rsquo; \u2013 \u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0Le d\u00e9calage de la longueur d&rsquo;onde augmente avec l&rsquo;angle de diffusion selon\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>la formule de Compton<\/span><\/strong><span>:<\/span><\/p>\n<p><span>\u00a0<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"Le d\u00e9calage de la longueur d'onde augmente avec l'angle de diffusion selon la formule de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>o\u00f9\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0est la longueur d&rsquo;onde initiale du photon\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb&rsquo;<\/span><\/strong><span> est la longueur d&rsquo;onde apr\u00e8s diffusion,\u00a0<\/span><strong><span>h <\/span><\/strong><span>est la constante de Planck = 6,626 x 10\u00a0<\/span><sup><span>-34<\/span><\/sup><span>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<\/span><strong><span>m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0est la masse au repos des \u00e9lectrons (0,511 MeV)\u00a0<\/span><strong><span>c<\/span><\/strong><span> est la vitesse de la lumi\u00e8re\u00a0<\/span><strong><span>\u0398<\/span><\/strong><span> est la diffusion angle.\u00a0La variation minimale de longueur d&rsquo;onde (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb\u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>\u00a0) pour le photon se produit lorsque \u0398 = 0\u00b0 (cos(\u0398)=1) et est au moins nulle.\u00a0La variation maximale de longueur d&rsquo;onde (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb\u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0\u2212\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>) pour le photon se produit lorsque \u0398 = 180\u00b0 (cos(\u0398)=-1).\u00a0Dans ce cas, le photon transf\u00e8re \u00e0 l&rsquo;\u00e9lectron autant de quantit\u00e9 de mouvement que possible.\u00a0Le changement maximal de longueur d&rsquo;onde peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9 de la formule de Compton:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-length.png\"><img decoding=\"async\" loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867\" src=\"http:\/\/material-properties.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Compton-length.png\" alt=\"Le changement maximal de longueur d'onde peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9 de la formule de Compton.  Longueur Compton\" width=\"561\" height=\"78\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>La quantit\u00e9 h\/m<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0c est appel\u00e9e\u00a0 longueur d&rsquo;\u00a0<\/span><strong><span>onde Compton<\/span><\/strong><span> de l&rsquo;\u00e9lectron et vaut <\/span><strong><span>2,43.10\u00a0<\/span><sup><span>-12<\/span><\/sup><\/strong><span><strong> m<\/strong>.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3><span>Diffusion Rayleigh &#8211; Diffusion Thomson<\/span><\/h3>\n<p><strong><span>La diffusion Rayleigh<\/span><\/strong><span>, \u00e9galement connue sous le nom de diffusion Thomson, est la limite de basse \u00e9nergie de la diffusion Compton.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique des particules et la fr\u00e9quence des photons ne changent pas \u00e0 la suite de la diffusion.\u00a0La diffusion Rayleigh se produit \u00e0 la suite d&rsquo;une interaction entre un photon entrant et un \u00e9lectron, dont l&rsquo;\u00e9nergie de liaison est nettement sup\u00e9rieure \u00e0 celle du photon entrant.\u00a0Le rayonnement incident est suppos\u00e9 mettre l&rsquo;\u00e9lectron en oscillation forc\u00e9e r\u00e9sonnante de sorte que l&rsquo;\u00e9lectron r\u00e9\u00e9met un rayonnement de la\u00a0<\/span><strong><span>m\u00eame fr\u00e9quence<\/span><\/strong><span>\u00a0mais dans\u00a0<\/span><strong><span>toutes les directions<\/span><\/strong><span>.\u00a0Dans ce cas, le champ \u00e9lectrique de l&rsquo;onde incidente (photon) acc\u00e9l\u00e8re la particule charg\u00e9e, l&rsquo;amenant \u00e0 son tour \u00e0 \u00e9mettre un rayonnement \u00e0 la m\u00eame fr\u00e9quence que l&rsquo;onde incidente, et donc l&rsquo;onde est diffus\u00e9e.\u00a0La diffusion Rayleigh est significative jusqu&rsquo;\u00e0 \u2248 20keV et comme la diffusion Thomson, elle est \u00e9lastique.\u00a0La section efficace de diffusion totale devient une combinaison des sections efficaces de diffusion li\u00e9es de Rayleigh et de Compton.\u00a0La diffusion Thomson est un ph\u00e9nom\u00e8ne important en physique des plasmas et a \u00e9t\u00e9 expliqu\u00e9e pour la premi\u00e8re fois par le physicien JJ Thomson.\u00a0Cette interaction a une grande importance dans le domaine de la cristallographie aux rayons X.<\/span><\/p>\n<p><span><\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\"><div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-arrow\" data-anchor=\"R\u00e9f\u00e9rences\" data-scroll-offset=\"0\" data-anchor-in-url=\"no\"><div class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\"><span class=\"su-spoiler-icon\"><\/span>R\u00e9f\u00e9rences :<\/div><div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\">\n<p><strong><span>Protection contre les radiations:<\/span><\/strong><\/p>\n<ol>\n<li><span>Knoll, Glenn F., Radiation Detection and Measurement 4th Edition, Wiley, 8\/2010.\u00a0ISBN-13\u00a0: 978-0470131480.<\/span><\/li>\n<li><span>Stabin, Michael G., Radioprotection et dosim\u00e9trie : une introduction \u00e0 la physique de la sant\u00e9, Springer, 10\/2010.\u00a0ISBN-13\u00a0: 978-1441923912.<\/span><\/li>\n<li><span>Martin, James E., Physics for Radiation Protection 3rd Edition, Wiley-VCH, 4\/2013.\u00a0ISBN-13\u00a0: 978-3527411764.<\/span><\/li>\n<li><span>USNRC, CONCEPTS DE R\u00c9ACTEURS NUCL\u00c9AIRES<\/span><\/li>\n<li><span>D\u00e9partement am\u00e9ricain de l&rsquo;\u00e9nergie, de la physique nucl\u00e9aire et de la th\u00e9orie des r\u00e9acteurs.\u00a0DOE Fundamentals Handbook, Volume 1 et 2. Janvier 1993.<\/span><\/li>\n<\/ol>\n<p><strong><span>Physique nucl\u00e9aire et des r\u00e9acteurs:<\/span><\/strong><\/p>\n<ol>\n<li><span>JR Lamarsh, Introduction \u00e0 la th\u00e9orie des r\u00e9acteurs nucl\u00e9aires, 2e \u00e9d., Addison-Wesley, Reading, MA (1983).<\/span><\/li>\n<li><span>JR Lamarsh, AJ Baratta, Introduction au g\u00e9nie nucl\u00e9aire, 3e \u00e9d., Prentice-Hall, 2001, ISBN : 0-201-82498-1.<\/span><\/li>\n<li><span>WM Stacey, Physique des r\u00e9acteurs nucl\u00e9aires, John Wiley &amp; Sons, 2001, ISBN : 0-471-39127-1.<\/span><\/li>\n<li><span>Glasstone, Sesonsk\u00e9.\u00a0Ing\u00e9nierie des r\u00e9acteurs nucl\u00e9aires\u00a0: Ing\u00e9nierie des syst\u00e8mes de r\u00e9acteurs, Springer\u00a0;\u00a04e \u00e9dition, 1994, ISBN : 978-0412985317<\/span><\/li>\n<li><span>WSC Williams.\u00a0Physique nucl\u00e9aire et des particules.\u00a0Presse Clarendon\u00a0;\u00a01 \u00e9dition, 1991, ISBN : 978-0198520467<\/span><\/li>\n<li><span>GRKeep.\u00a0Physique de la cin\u00e9tique nucl\u00e9aire.\u00a0Pub Addison-Wesley.\u00a0Co;\u00a01\u00e8re \u00e9dition, 1965<\/span><\/li>\n<li><span>Robert Reed Burn, Introduction au fonctionnement des r\u00e9acteurs nucl\u00e9aires, 1988.<\/span><\/li>\n<li><span>D\u00e9partement am\u00e9ricain de l&rsquo;\u00e9nergie, de la physique nucl\u00e9aire et de la th\u00e9orie des r\u00e9acteurs.\u00a0DOE Fundamentals Handbook, Volume 1 et 2. Janvier 1993.<\/span><\/li>\n<li><span>Paul Reuss, Physique des neutrons.\u00a0EDP \u200b\u200bSciences, 2008. ISBN : 978-2759800414.<\/span><\/li>\n<\/ol>\n<p><span><\/span><\/p><\/div><\/div><div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\" style=\"margin:15px 0;border-width:2px;border-color:#999999\"><\/div><\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\"><\/div><\/div><div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\">\n<h2><span>Voir \u00e9galement:<\/span><\/h2>\n<p><span>Rayons X<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/\" class=\"su-button su-button-style-flat\" style=\"color:#606060;background-color:#ffffff;border-color:#cccccc;border-radius:10px;-moz-border-radius:10px;-webkit-border-radius:10px\" target=\"_self\"><span style=\"color:#606060;padding:7px 20px;font-size:16px;line-height:24px;border-color:#ffffff;border-radius:10px;-moz-border-radius:10px;-webkit-border-radius:10px;text-shadow:0px 0px 0px #000000;-moz-text-shadow:0px 0px 0px #000000;-webkit-text-shadow:0px 0px 0px #000000\"><img src=\"icon : lien\" alt=\"\" style=\"width:24px;height:24px\" \/> <\/span><\/a>[ \/lgc_column]<div  class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \"><div  class=\"inside-grid-column\"><\/div><\/div><\/span><\/p><\/div><\/div><\/span><\/p>\n<p><span><div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\" style=\"margin:15px 0;border-width:2px;border-color:#999999\"><\/div><\/span><\/p>\n<p><span>Nous esp\u00e9rons que cet article,\u00a0<\/span><strong><span>Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re<\/span><\/strong><span>, vous aidera.\u00a0Si oui,\u00a0<\/span><strong><span>donnez-nous un like<\/span><\/strong><span>\u00a0dans la barre lat\u00e9rale.\u00a0L&rsquo;objectif principal de ce site Web est d&rsquo;aider le public \u00e0 apprendre des informations int\u00e9ressantes et importantes sur les mat\u00e9riaux et leurs propri\u00e9t\u00e9s.<\/span><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Nous esp\u00e9rons que cet article,\u00a0Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re, vous aidera.\u00a0Si oui,\u00a0donnez-nous un like\u00a0dans la barre lat\u00e9rale.\u00a0L&rsquo;objectif principal de ce site Web est d&rsquo;aider le public \u00e0 apprendre des informations int\u00e9ressantes et importantes sur les mat\u00e9riaux et leurs propri\u00e9t\u00e9s.<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[4],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v21.2 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>Qu&#039;est-ce que l&#039;interaction des rayons X avec la mati\u00e8re - D\u00e9finition<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re. 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