{"id":117042,"date":"2022-05-26T09:12:13","date_gmt":"2022-05-26T08:12:13","guid":{"rendered":"https:\/\/material-properties.org\/quest-ce-que-la-diffusion-rayleigh-diffusion-thomson-definition\/"},"modified":"2022-06-01T11:34:10","modified_gmt":"2022-06-01T10:34:10","slug":"quest-ce-que-la-diffusion-rayleigh-diffusion-thomson-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/material-properties.org\/fr\/quest-ce-que-la-diffusion-rayleigh-diffusion-thomson-definition\/","title":{"rendered":"Qu’est-ce que la diffusion Rayleigh – Diffusion Thomson – D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"

La diffusion Rayleigh, \u00e9galement connue sous le nom de diffusion Thomson, est la limite de basse \u00e9nergie de la diffusion Compton.\u00a0L’\u00e9nergie cin\u00e9tique des particules et la fr\u00e9quence des photons ne changent pas \u00e0 la suite de la diffusion.\u00a0Propri\u00e9t\u00e9s des mat\u00e9riaux<\/div><\/div><\/span><\/p>\n

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Diffusion Rayleigh – Diffusion Thomson<\/span><\/h2>\n

La diffusion Rayleigh<\/span><\/strong>, \u00e9galement connue sous le nom de diffusion Thomson, est la limite de basse \u00e9nergie de la diffusion Compton.\u00a0L’\u00e9nergie cin\u00e9tique des particules et la fr\u00e9quence des photons ne changent pas \u00e0 la suite de la diffusion.\u00a0La diffusion Rayleigh se produit \u00e0 la suite d’une interaction entre un photon entrant et un \u00e9lectron, dont l’\u00e9nergie de liaison est nettement sup\u00e9rieure \u00e0 celle du photon entrant.\u00a0Le rayonnement incident est suppos\u00e9 mettre l’\u00e9lectron en oscillation forc\u00e9e r\u00e9sonnante de sorte que l’\u00e9lectron r\u00e9\u00e9met un rayonnement de la\u00a0<\/span>m\u00eame fr\u00e9quence<\/span><\/strong>\u00a0mais dans\u00a0<\/span>toutes les directions<\/span><\/strong>.\u00a0Dans ce cas, le champ \u00e9lectrique de l’onde incidente (photon) acc\u00e9l\u00e8re la particule charg\u00e9e, l’amenant \u00e0 son tour \u00e0 \u00e9mettre un rayonnement \u00e0 la m\u00eame fr\u00e9quence que l’onde incidente, et donc l’onde est diffus\u00e9e.\u00a0La diffusion Rayleigh est significative jusqu’\u00e0 \u2248 20keV et comme la diffusion Thomson, elle est \u00e9lastique.\u00a0La section efficace de diffusion totale devient une combinaison des sections efficaces de diffusion li\u00e9es de Rayleigh et de Compton.\u00a0La diffusion Thomson est un ph\u00e9nom\u00e8ne important en physique des plasmas et a \u00e9t\u00e9 expliqu\u00e9e pour la premi\u00e8re fois par le physicien JJ Thomson.\u00a0Cette interaction a une grande importance dans le domaine de la cristallographie aux rayons X.<\/span><\/p>\n

Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re<\/span><\/h2>\n

Bien qu’un grand nombre d’interactions possibles soient connues, il existe trois principaux m\u00e9canismes d’interaction avec la mati\u00e8re.\u00a0La force de ces interactions d\u00e9pend de l’\u00a0<\/span>\u00e9nergie des rayons X<\/span><\/strong>\u00a0et de la composition \u00e9l\u00e9mentaire du mat\u00e9riau, mais pas beaucoup des propri\u00e9t\u00e9s chimiques, car l’\u00e9nergie des photons des rayons X est beaucoup plus \u00e9lev\u00e9e que les \u00e9nergies de liaison chimique.\u00a0L’absorption photo\u00e9lectrique domine\u00a0<\/span>aux basses \u00e9nergies des rayons X,<\/span><\/strong>\u00a0tandis que la diffusion Compton domine aux \u00e9nergies plus \u00e9lev\u00e9es.<\/span><\/p>\n