Qu’est-ce que l’atténuation des rayons X – Définition

Les rayons X, également appelés rayonnement X, désignent un rayonnement électromagnétique (pas de masse au repos, pas de charge) de hautes énergies. Les rayons X sont des photons de haute énergie avec des longueurs d’onde courtes et donc de très haute fréquence. La fréquence de rayonnement est le paramètre clé de tous les photons, car elle détermine l’énergie d’un photon. Les photons sont classés en fonction des énergies allant des ondes radio à faible énergie et du rayonnement infrarouge, en passant par la lumière visible, aux rayons X et rayons gamma à haute énergie.

La plupart des rayons X ont une longueur d’onde allant de 0,01 à 10 nanomètres (3 x 10¹⁶ Hz à 3 x 10¹⁹ Hz), correspondant à des énergies comprises entre 100 eV et 100 keV. Les longueurs d’onde des rayons X sont plus courtes que celles des rayons UV et généralement plus longues que celles des rayons gamma. La distinction entre les rayons X et les rayons gamma n’est pas si simple et a changé au cours des dernières décennies. Selon la définition actuellement en vigueur, les rayons X sont émis par des électrons extérieurs au noyau, tandis que les rayons gamma sont émis par le noyau.

Atténuation des rayons X

Lorsque les photons de haute énergie traversent le matériau, leur énergie diminue. C’est ce qu’on appelle l’ atténuation. La théorie de l’atténuation est également valable pour les rayons X et les rayons gamma. Il s’avère que les photons à haute énergie (rayons X durs) traversent les tissus plus facilement que les photons à basse énergie (c’est-à-dire que les photons à haute énergie sont moins susceptibles d’interagir avec la matière). Une grande partie de cet effet est liée à l’ effet photoélectrique. La probabilité d’absorption photoélectrique est approximativement proportionnelle à (Z/E)³, où Z est le numéro atomique de l’atome du tissu et E est l’énergie du photon. À mesure que E augmente, la probabilité d’interaction diminue rapidement. Pour des énergies plus élevées, la diffusion Compton devient dominante. La diffusion Compton est à peu près constante pour différentes énergies bien qu’elle diminue lentement à des énergies plus élevées.

Atténuation exponentielle

Supposons que les rayons X monoénergétiques soient collimatés en un faisceau étroit et que le détecteur derrière le matériau ne détecte que les rayons X qui ont traversé ce matériau sans aucune sorte d’interaction avec ce matériau, alors la dépendance devrait être une simple atténuation exponentielle des rayons X. Chacune de ces interactions élimine le photon du faisceau soit par absorption, soit par diffusion en dehors de la direction du détecteur. Par conséquent, les interactions peuvent être caractérisées par une probabilité fixe d’occurrence par unité de longueur de trajet dans l’absorbeur. La somme de ces probabilités est appelée coefficient d’atténuation linéaire:

μ = τ _{(photoélectrique)} + σ _(Compton)

Coefficient d’atténuation linéaire – Rayons X

L’atténuation des rayons X peut alors être décrite par l’équation suivante.

I=I ₀ .e^-μx

, où I est l’intensité après atténuation, I_o est l’intensité incidente, μ est le coefficient d’atténuation linéaire (cm^-1 ) et l’épaisseur physique de l’absorbeur (cm).

Les matériaux répertoriés dans le tableau sont l’air, l’eau et différents éléments allant du carbone ( Z =6) au plomb ( Z =82) et leurs coefficients d’atténuation linéaire sont donnés pour deux énergies de rayons X. Il existe deux caractéristiques principales du coefficient d’atténuation linéaire:

• Le coefficient d’atténuation linéaire augmente à mesure que le numéro atomique de l’absorbeur augmente.
• Le coefficient d’atténuation linéaire pour tous les matériaux diminue avec l’énergie des rayons X.

Couche de demi-valeur

La couche de demi-atténuation exprime l’épaisseur de matériau absorbant nécessaire pour réduire d’un facteur deux l’intensité du rayonnement incident . Il existe deux caractéristiques principales de la couche de demi-valeur:

• La couche de demi-valeur diminue à mesure que le numéro atomique de l’absorbeur augmente. Par exemple, 35 m d’air sont nécessaires pour réduire d’un facteur 2 l’intensité d’un faisceau de rayons X de 100 keV alors que seulement 0,12 mm de plomb peut faire la même chose.
• La couche de demi-valeur pour tous les matériaux augmente avec l’énergie des rayons X. Par exemple de 0,26 cm pour le fer à 100 keV à environ 0,64 cm à 200 keV.

Coefficient d’atténuation de masse

Lors de la caractérisation d’un matériau absorbant, on peut parfois utiliser le coefficient d’atténuation massique. Le coefficient d’atténuation massique est défini comme le rapport du coefficient d’atténuation linéaire et de la densité d’absorbeur (μ/ρ). L’ atténuation des rayons X peut alors être décrite par l’équation suivante:

je = je ₀ .e ^{– (μ / ρ) .ρl}

, où ρ est la densité du matériau, (μ/ρ) est le coefficient d’atténuation de la masse et ρ.l est l’épaisseur de la masse. L’unité de mesure utilisée pour le coefficient d’atténuation massique cm² g^-1. Pour les énergies intermédiaires, la diffusion Compton domine et différents absorbeurs ont des coefficients d’atténuation de masse approximativement égaux . Cela est dû au fait que la section efficace de la diffusion Compton est proportionnelle au Z (numéro atomique) et donc le coefficient est proportionnel à la densité de matériau ρ. Aux faibles valeurs d’énergie des rayons X, où le coefficient est proportionnel aux puissances supérieures du numéro atomique Z (pour l’effet photoélectrique σ _f ~ Z³), le coefficient d’atténuation μ n’est pas une constante.

Voir aussi calculateur: activité gamma par rapport au débit de dose (avec/sans écran)

Voir aussi XCOM – Base de données de sections efficaces de photons:  XCOM: Base de données de sections efficaces de photons

Exemple:

De combien de blindage d’eau avez-vous besoin si vous souhaitez réduire l’intensité d’un faisceau de rayons X monoénergétique de 100 keV (faisceau étroit) à 1 % de son intensité incidente ? La couche de demi-valeur pour les rayons X de 100 keV dans l’eau est de 4,15 cm et le coefficient d’atténuation linéaire pour les rayons X de 100 keV dans l’eau est de 0,167 cm^-1. Le problème est assez simple et peut être décrit par l’équation suivante:

Si la couche de demi-valeur pour l’eau est de 4,15 cm, le coefficient d’atténuation linéaire est:Maintenant, nous pouvons utiliser l’équation d’atténuation exponentielle:

L’épaisseur d’eau requise est donc d’environ 27,58 cm. Il s’agit d’une épaisseur relativement importante et elle est causée par de petits nombres atomiques d’hydrogène et d’oxygène. Si on calcule le même problème pour le plomb (Pb), on obtient l’épaisseur x=0.077 cm.

Coefficients d’atténuation linéaire

Tableau des coefficients d’atténuation linéaire (en cm^-1) pour différents matériaux à des énergies de photons de 100, 200 et 500 keV.

Couches de demi-valeur

Tableau des couches de demi-valeur (en cm) pour différents matériaux à des énergies de photons de 100, 200 et 500 keV.

Validité de la loi exponentielle

La loi exponentielle décrira toujours l’atténuation du rayonnement primaire par la matière. Si des particules secondaires sont produites ou si le rayonnement primaire change d’énergie ou de direction, alors l’atténuation effective sera bien moindre. Le rayonnement pénétrera plus profondément dans la matière que ne le prédit la seule loi exponentielle. Le processus doit être pris en compte lors de l’évaluation de l’effet de la protection contre les rayonnements.

Voir également:

Rayons X [ /lgc_column]